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鈍體后“著火三角區(qū)”理論。均勻混氣流經(jīng)鈍體時，帶走它后面的物質(zhì)，形成負壓區(qū)，卷吸熾熱煙氣，從內(nèi)層給混氣層加熱(對流熱交換)。
煤粉應(yīng)用之鈍體尾跡恢復(fù)區(qū)熱力參數(shù)特性
鈍體尾跡恢復(fù)區(qū)是一個過渡區(qū)，煤粉氣流繞流鈍體后，被分開的兩股射流在這里會合，合并成一股大射流。
煤粉應(yīng)用之鈍體尾跡恢復(fù)區(qū)的溫度特性
較低的溫度點是煤粉氣流的運動軌跡.它的外緣是溫度較高的火焰區(qū)。這時回流區(qū)的溫度仍然是800℃左右，因為它卷吸了部分煤粉，特別是細顆粒煤粉，在這里快速循環(huán)，揮發(fā)分析出，預(yù)熱并著火，然后進一步燃燒。
如果鈍體周圍的熱平衡受沉積在鈍體表面的液體燃料量的影響，或者部分液體膜不能蒸發(fā)，于是在鈍體表面形成一個殼層。
這里，內(nèi)回流區(qū)所擁有的熱量Q，是自由射流火焰所沒有的(如鍋爐的直流式煤粉燃燒器)，它對煤粉的迅速加熱、著火起著較大的作用。
煤粉燃燒比均勻混氣復(fù)雜得多，它一般包括下列子過程：較長的預(yù)熱時間，揮發(fā)分析出，快速熱分解和燃燒，焦炭的燃燒和燃荊
多數(shù)研究者認為，回流區(qū)中氣流湍流度大，循環(huán)流動倍率高，回流的高溫?zé)煔夂捅痪砦牡蜏乜扇蓟旌衔镌诨亓鲄^(qū)內(nèi)得到良好的充分的攪拌，因此煙氣的混合是均勻的，濃度近似于處處相等。
在這個基礎(chǔ)上，人們發(fā)展了多種形式的煤粉穩(wěn)燃器，而且在燃燒理論方面也進行比較深入的研究，從均相燃燒發(fā)展到煤粉氣流的多相燃燒。
這里首先介紹F.Fetting關(guān)于鈍體尾跡均勻混氣火焰形成的模型。均勻混氣繞流鈍體時，帶走它后面的物質(zhì)，產(chǎn)生負壓，把熾熱的煙氣卷吸進來，從內(nèi)層加熱混氣(對流熱交換)。
判斷著火的方法很多。用數(shù)值模擬方法研究煤粉著火過程時，一般都采用溫度躍變的著火定義。
在試驗研究的基礎(chǔ)上，又研究了煤粉顆粒群著火的非穩(wěn)態(tài)數(shù)字模型，它不同于單顆粒煤粉的研究，在煤粉氣流中，由于具有一定的煤粉濃度。
上述結(jié)果可作如下解釋：多相著火時，煤粉濃度較低，著火取決于顆粒表面的化學(xué)反應(yīng)速度，只有達到一定的顆粒溫度后才能發(fā)生著火。
用試驗研究煤粉氣流著火方式時要解決兩個前提性的關(guān)鍵問題：著火點的判斷和著火方式的判別。
在相同的時間內(nèi)，煤粉將被加熱到更高的溫度，或者說，煤粉氣流加熱到著火所需要的時間減少了，著火提前了。
事實上，對于接近單顆粒的情況，由于煤粉濃度極低，顆粒數(shù)少，難以形成共同的火焰，煤粉顆粒的燃燒可視為彼此無關(guān)，因而以閃光的出現(xiàn)表征著火的發(fā)生是合適的。
在著火熱中，對流加熱和輻射加熱的關(guān)系及其對煤粉濃度的影響是需要搞清楚的。
本模型是以一維或柱塞型煤粉氣流的燃燒過程為基礎(chǔ)的，其對應(yīng)的是一維煤粉燃燒試驗爐中的燃燒過程。
以上分析是在假定煤粉氣流著火溫度一定的前提下進行的，并未涉及到著火機理。
根據(jù)以上所述的揮發(fā)分析出量與供氧平衡的原理，可以解釋煤粉一空氣流中存在一個理想濃度的范圍。
粉濃度很大時，濃度的增加使得升溫速度明顯減慢，揮發(fā)分的濃度效應(yīng)不足以抵消升溫速度的降低，這樣才出現(xiàn)著火溫度的提高。
煤粉燃燒需要空氣，煤粉的輸送也需要空氣，這就是煤粉一空氣混合物，通常稱它為一次風(fēng)。
在一般情況下，煤粉氣流的著火熱量來自三個方面，即輻射、導(dǎo)熱和對流。輻射加熱的熱源是日火焰的輻射和爐墻的輻射，接復(fù)輻射熱的受體主要是煤粉粒。
根據(jù)著火方式的判據(jù)，當(dāng)煤粉濃度為0.5～o.6kgc/kga之間某一值時，氣固兩相著火時間曲線相交，兩相著火時間相等，表現(xiàn)為聯(lián)合著火。
在曲面的降壓加速段中，由于流體的部分壓力勢能轉(zhuǎn)變?yōu)榱黧w的動能，流體微團雖然受到粘性力的作用，但仍有足夠的動能，繼續(xù)前進。
對單顆粒煤著火的理論分析較早是由Nusselt在1924年作出的。他利用了非穩(wěn)態(tài)能量方程來計算達到顆粒著火的時間。
